การศึกษาปรากฏการณ์การแทรกสอด การศึกษาปรากฏการณ์การแทรกสอดของแสง - นามธรรม
การใช้ FRESNEL BIPRISM
วัตถุประสงค์:ทำความคุ้นเคยกับแผนการรบกวนที่ได้จาก Fresnel biprism และการประยุกต์ใช้เพื่อกำหนดความยาวคลื่นของแสง
เครื่องมือและอุปกรณ์เสริม:แหล่งกำเนิดแสง - ก๊าซ ( เขา-เน่) เลเซอร์, Collimator, Converging Lens, Optical Bench, หน้าจอที่มีขนาดมิลลิเมตรพร้อมกับเวอร์เนีย, ไม้บรรทัด
บทนำ
การรบกวนของแสง- ปรากฏการณ์ของการลดลงหรือการขยายความเข้มของแสงขึ้นอยู่กับความแตกต่างของเฟสและทิศทางของการสั่น (โพลาไรซ์) ของคลื่นที่เพิ่มเข้ามา เงื่อนไขที่จำเป็นการเกิดขึ้นของรูปแบบการรบกวนที่อยู่นิ่ง (ซึ่งไม่เปลี่ยนแปลงอย่างมีนัยสำคัญในช่วงเวลาสังเกต) คือ การเชื่อมโยงกันของคลื่นนั่นคือการไหลประสานกันของกระบวนการคลื่นในเวลาและพื้นที่
คลื่นสีเดียวในอุดมคตินั้นสอดคล้องกันอย่างเคร่งครัด อย่างไรก็ตาม ไม่มีแหล่งกำเนิดจริงใดที่ผลิตแสงสีเดียวในอุดมคติ ดังนั้นคลื่นที่ปล่อยออกมาจากแหล่งกำเนิดแสงอิสระจะสอดคล้องกันในช่วงเวลาสั้นๆ เท่านั้น τ COH . เวลาเชื่อมโยงกัน t ของ COG ถูกกำหนดเป็นเวลาที่ใช้สำหรับการเปลี่ยนแปลงแบบสุ่มในเฟสของคลื่นเพื่อให้ได้ค่าลำดับของ p ดังนั้น เวลาเชื่อมโยงกันของคลื่นที่อะตอมปล่อยออกมาเองตามธรรมชาติคือ t KO G » 10 - 8 วินาที ในช่วงเวลานี้คลื่นแพร่กระจายไปไกล ลฟันเฟือง = ค t COG เรียกว่า ความยาวการเชื่อมโยงกันหรือ ความยาวคลื่นรถไฟ, ที่ไหน กับคือความเร็วแสง การสังเกตการแทรกสอดของแสงเป็นไปได้ก็ต่อเมื่อความแตกต่างของเส้นทางแสงของรังสีน้อยกว่าความยาวเชื่อมโยงกันของแสงที่ใช้ ยิ่งคลื่นเข้าใกล้สีเดียวมากเท่าใด ความเชื่อมโยงทางโลกก็จะยิ่งมากขึ้นเท่านั้น
หากคลื่นแสงถูกปล่อยออกมาจากแหล่งกำเนิดที่กระจายเชิงพื้นที่ (เช่น จุดต่างๆ บนพื้นผิวที่ส่องสว่าง) แนวคิดนี้จะถูกนำมาใช้เพื่ออธิบายคุณสมบัติที่เชื่อมโยงกันของคลื่น การเชื่อมโยงกันเชิงพื้นที่กำหนดโดยรัศมีการเชื่อมโยงกัน รฟันเฟือง. นี่คือระยะห่างสูงสุดระหว่างจุดต่างๆ ของพื้นผิวที่ส่องสว่าง ซึ่งการเปลี่ยนแปลงแบบสุ่มในความแตกต่างของเฟสถึงค่าของลำดับ p ก็แสดงว่า
ร COH = ,
โดยที่ l คือความยาวคลื่น j คือขนาดเชิงมุมของแหล่งกำเนิด
เพื่อให้ได้คลื่นแสงที่สอดคล้องกันโดยมีความสอดคล้องกันทางโลกและเชิงพื้นที่ที่จำเป็น จะใช้วิธีการแบ่งฟลักซ์แสงจากแหล่งหนึ่ง
ในบทความนี้ เราจะพิจารณาหนึ่งในวิธีการเหล่านี้ โดยอิงจากการใช้ Fresnel biprism (รูปที่ 1) ซึ่งเกิดจากปริซึมที่เหมือนกันสองอันที่มีมุมหักเหเล็กน้อยซึ่งมีฐานร่วมกัน
ลำแสงที่แยกออกจากแหล่งกำเนิดแสงเชิงเส้น สผ่านปริซึมด้านบนหักเหไปที่ฐาน (ลง) และกระจายต่อไปจากจุดหนึ่ง ส 1 - ภาพเสมือนจริง ส. ลำแสงอีกเหตุการณ์หนึ่งบนปริซึมด้านล่างหักเหและเบี่ยงเบนขึ้น จุดที่รังสีแตกออกจากลำแสงนี้คือจุด ส 2 ยังเป็นภาพเสมือนของแหล่งที่มา ส.
เนื่องจากความผันผวนที่สอดคล้องกัน ส 1 และ ส 2 เหมือนกันโดยสิ้นเชิง ลำแสงที่มาจากแหล่งจินตภาพเหล่านี้จะเชื่อมโยงกัน และเมื่อวางซ้อนกัน จะให้รูปแบบการรบกวนบนหน้าจอในรูปแบบของขอบการรบกวน - ค่าสูงสุดและค่าต่ำสุดของการส่องสว่าง
ความกว้างของขอบเรียกว่าระยะห่างระหว่างค่าสูงสุดของสัญญาณรบกวนสองตัวที่อยู่ติดกัน (หรือค่าต่ำสุด) หากต้องการค้นหา ให้พิจารณากรณีทั่วไปของการแทรกสอดของคลื่นที่เล็ดลอดออกมาจากแหล่งกำเนิดสองแหล่งที่สอดคล้องกัน ส 1 และ ส 2 เว้นระยะห่างกัน งจากกัน (รูปที่ 2)
ผลลัพธ์ของการเพิ่มกระบวนการคลื่นสองกระบวนการในแต่ละจุด รหน้าจอขึ้นอยู่กับความแตกต่างระหว่างเส้นทางของคลื่นที่มาถึงจุดนี้ หากความแตกต่างของการเดินทางคือ:
ส 2 พี - ส 1 พี = 2ม, (1)
ที่ไหน มเป็นจำนวนเต็ม l คือความยาวคลื่น แล้วที่จุด รจะเป็นการขยายแสงที่ยิ่งใหญ่ที่สุด (ความสว่างสูงสุด) ตั้งแต่นั้นมา รคลื่นจะมาในเฟสเดียวกัน
ด้วยส่วนต่างการเดินทางเท่ากับ:
ส 2 พี - ส 1 พี = (2ม + 1) , (2)
ที่จุด รจะมีการลดทอนแสงสูงสุด (การส่องสว่างขั้นต่ำ) เนื่องจากคลื่นในกรณีนี้จะมาถึงจุดหนึ่ง รในระยะตรงข้าม
กำหนดความแตกต่างในเส้นทางของคลื่นที่มาถึงจุดหนึ่ง รนั่นคือค่า ส 2 พี - ส 1 พี, สามารถมาจากรูปสามเหลี่ยม ส 1 ส 1 ¢ พีและ ส 2 ส 2 ¢ พี. เรามีตามลำดับ
(ส 1 พี) 2 = ล 2 + (x - ) 2 ;
(ส 2 พี) 2 = ล 2 + (x + ) 2 .
เราได้ลบนิพจน์แรกออกจากนิพจน์ที่สอง
(ส 2 พี) 2 - (ส 1 พี) 2 = 2xd.
ความสัมพันธ์สุดท้ายสามารถแสดงเป็น
ส 2 พี - ส 1 พี = .
โดยมีเงื่อนไขว่าระยะทาง งน้อยเมื่อเทียบกับระยะทางจากแหล่งที่มาไปยังหน้าจอการสังเกต ลเราสามารถประมาณ ส 2 พี + ส 1 พี» 2 ลจากนั้นสำหรับความแตกต่างในเส้นทางของคลื่นเราสามารถเขียนได้:
ส 2 พี - ส 1 พี = x .
เพื่อให้ได้แถบสว่างบนหน้าจอตามเงื่อนไข (1) ความแตกต่างของเส้นทางนี้จะต้องเท่ากับจำนวนคู่ของครึ่งคลื่น:
x = 2ม. (3)
ในการรับแถบสีเข้มบนหน้าจอ ความแตกต่างของเส้นทางนี้จะต้องเท่ากับจำนวนคี่ของครึ่งคลื่น:
x = (2ม + 1) . (4)
ความสัมพันธ์ (3) และ (4) ทำให้สามารถกำหนดระยะห่างระหว่างขอบแสงสองขอบหรือมืดสองขอบ นั่นคือ กำหนดความกว้างของขอบรบกวน D เอ็กซ์. ตัวอย่างเช่นให้เรากำหนดระยะห่างระหว่างแถบสว่างสองแถบที่อยู่ติดกัน มและ ( ม+ 1). ใช้นิพจน์ (3) เราได้ระยะทาง x มและ x ม+ 1 ไปยังแถบเหล่านี้จากตรงกลางหน้าจอ:
x ม = มและ x ม + 1 = (ม + 1) .
แล้วระยะทาง D เอ็กซ์ระหว่างแถบแสงที่อยู่ติดกันจะเท่ากับ
ง เอ็กซ์ = x ม + 1 - x ม= ล . (5)
ความสัมพันธ์สุดท้ายใช้เพื่อกำหนดความยาวคลื่น l จาก D ที่รู้จัก เอ็กซ์, ลและ ง:
ล = ง. (6)
ระยะทาง งระหว่างแหล่งที่มาในจินตนาการสามารถวัดทางอ้อมได้โดยใช้เลนส์มาบรรจบกันซึ่งวางอยู่ด้านหน้าของหน้าจอเพื่อให้ได้ภาพจริงของแหล่งที่มา ส 1 และ ส 2 (รูปที่ 3) ในกรณีนี้ ตามสูตรการขยายเลนส์
ง = ง¢, (7)
ที่ไหน ง¢ – ระยะห่างบนหน้าจอระหว่างภาพต้นฉบับ ส 1 และ ส 2 , กและ ขคือระยะทางจากแหล่งกำเนิดถึงเลนส์และจากเลนส์ถึงหน้าจอตามลำดับ
เนื่องจากมุมหักเหของ biprism มีขนาดเล็ก (ตามลำดับของเศษส่วน) แหล่งจินตภาพ ส 1 และ ส 2 แห่งอยู่ในระนาบเดียวกับแหล่งกำเนิด สจากนั้นรังสีทั้งหมดจะหักเหด้วยมุมเดียวกันด้วย 2 เมื่อหักเห ค่า w ถูกเรียก ความกว้างเชิงมุมของโซนสัญญาณรบกวนจากการทดลอง มุม w สามารถกำหนดได้โดยการวัดขอบเขตของสนามสัญญาณรบกวน (ในรูปที่ 1 นี่คือพื้นที่ AB) และระยะทาง ล 2 ระหว่าง biprism และหน้าจอตลอดจนระยะห่าง งระหว่างแหล่งจินตนาการและระยะทาง ล 1 จากแหล่งที่มาสู่ biprism:
ว = 2 อาร์ค , (8)
ว = 2 อาร์ค . (9)
สูตรสามารถหาได้ง่ายจากการพิจารณาทางเรขาคณิต (ดูรูปที่ 1) จากความคล้ายคลึงกันของรูปสามเหลี่ยม (สำหรับมุมเล็ก ๆ) เราสามารถเขียนได้ดังนี้:
, .
การศึกษาการแทรกแซง
ทฤษฎีโดยย่องาน
การรบกวนของแสง
การรบกวนเป็นผลมาจากการซ้อนทับของคลื่นแสงสองคลื่นที่สัมพันธ์กัน ส่งผลให้จุดต่ำสุดปรากฏในบางแห่ง และจุดสูงสุดในบางแห่ง
การไหลที่ประสานกันในเวลาและพื้นที่ของกระบวนการสั่นหรือคลื่นหลายกระบวนการเรียกว่าการเชื่อมโยงกัน
การเชื่อมโยงกันได้รับความพึงพอใจจากคลื่นสีเดียว - คลื่นที่มีความถี่แน่นอนและคงที่อย่างเคร่งครัด ไม่จำกัดในอวกาศ
ความแตกต่างของเส้นทางเรขาคณิต Δl คือความแตกต่างของระยะทางที่รังสีเคลื่อนที่ไปยังจุดที่กำหนดจากสองจุด แหล่งที่มาที่แตกต่างกัน.
ความแตกต่างของเส้นทางแสงเป็นผลมาจากดัชนีการหักเหของแสงในตัวกลางที่ลำแสงเคลื่อนที่ด้วยความแตกต่างของเส้นทางทางเรขาคณิต
ประสบการณ์ของหนุ่มๆ
ปล่อยให้มีแหล่งที่มาที่เชื่อมโยงกันสองแหล่ง S 1 และ S 2 (ในรูปแบบของช่องแคบ) ซึ่งอยู่ที่ระยะ D จากหน้าจอ
เมื่อรู้ D และ λ เราคำนวณระยะทางระหว่างจุดสูงสุดที่อยู่ใกล้เคียง:
ถ้า แล้ว . แล้ว .
สำหรับจุดสูงสุดสองจุดที่อยู่ติดกัน ความแตกต่างของเส้นทางจะต้องเท่ากับจำนวนคู่ของครึ่งคลื่น ระยะห่างระหว่างยอดสองยอดที่อยู่ติดกันเรียกว่าความกว้างของขอบ
วงแหวนของนิวตัน
วงแหวนของนิวตันเป็นหนึ่งในรูปแบบหนึ่งของ "แถบที่มีความหนาเท่ากัน"
- รัศมีของวงแหวน
หากการสังเกตดำเนินการในรูปแบบสะท้อนแล้ว
เราแสดงความหนา h ในแง่ของรัศมีความโค้งของเลนส์:
เมื่อ n อากาศ = 1: ;
ค่าสูงสุดของการรบกวนในแสงสะท้อนจะสอดคล้องกับค่าต่ำสุดในแสงที่ส่องผ่าน และในทางกลับกัน
ข้อมูลเบื้องต้น
L = 4(ม.); λcr = 700(นาโนเมตร); λgreen = 550(นาโนเมตร); λsyn = 450 (นาโนเมตร);
ตารางผลการวัด
ประสบการณ์ของหนุ่มสาว (ตารางที่ 1)
| วงแหวนของนิวตัน (ตารางที่ 2)
|
ประสบการณ์ของหนุ่มๆ
ตามตารางที่ 1 เราสร้างกราฟของการพึ่งพาความกว้างของแถบ Δl กับมุมบรรจบกันของรังสีบนหน้าจอ Ψ
งาน #8
การศึกษาปรากฏการณ์ของการแทรกสอดของแสง
วัตถุประสงค์: กำหนดความยาวคลื่นของแสงสีแดงและสีเขียวโดยใช้ Fresnel biprism
ทฤษฎีคำถาม
ปรากฏการณ์ของการแทรกสอดของแสงประกอบด้วยความจริงที่ว่าเมื่อมีการเพิ่มการสั่นของสนามแม่เหล็กไฟฟ้าของคลื่นแสงที่สอดคล้องกันสองคลื่น (หรือมากกว่า) ความเข้มจะถูกกระจายใหม่ในอวกาศ: ในบางสถานที่จะมีจุดสูงสุดในจุดต่ำสุดอื่น ๆ การรบกวนนั้นชัดเจนที่สุดในกรณีที่การสั่นของอิเล็กตรอนของสนามแม่เหล็กไฟฟ้าเกิดขึ้นในทิศทางเดียวและแอมพลิจูดของคลื่นรบกวนทั้งสองจะเท่ากัน () ในกรณีนี้ ความเข้มคือ I = 4I 1 ที่จุดสูงสุด และ I = 0 ที่จุดต่ำสุด ความเข้มของแสงจะแปรผันตรงกับกำลังสองของแอมพลิจูดของเวกเตอร์ความแรงของสนามไฟฟ้าของคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้า I=
คลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าถูกกำหนดโดยการสั่นของเวกเตอร์และสนามไฟฟ้าและสนามแม่เหล็ก เมื่อกำหนดเงื่อนไขการรบกวน จะเลือกเวกเตอร์ นี่เป็นเพราะความจริงที่ว่าผลกระทบของแสงต่ออวัยวะของการมองเห็น, แผ่นถ่ายภาพ, ตาแมวและอุปกรณ์อื่น ๆ ที่ออกแบบมาเพื่อตรวจจับนั้นถูกกำหนดโดยเวกเตอร์ของสนามแม่เหล็กไฟฟ้าเป็นหลัก
คลื่นสองลูกถูกเรียกว่าเชื่อมโยงกันหากความแตกต่างของเฟส ณ จุดใดจุดหนึ่งในอวกาศนั้นคงที่ในเวลา แหล่งกำเนิดแสงถูกเรียกว่าเชื่อมโยงกันหากปล่อยคลื่นแสงที่สอดคล้องกัน แหล่งกำเนิดแสงธรรมชาติไม่ต่อเนื่องกัน
สามารถรับคลื่นแสงที่สอดคล้องกันได้โดยการแบ่ง (ด้วยความช่วยเหลือของการสะท้อนและการหักเหของแสง) คลื่นที่เกี่ยวข้องกับการปลดปล่อยหนึ่งการกระทำโดยแหล่งกำเนิดออกเป็นสองส่วน (รูปที่ 1) ราวกับว่าปล่อยออกมาจากแหล่งกำเนิดที่สอดคล้องกันสองแห่ง
ให้คลื่นลูกแรกผ่านจากสองแหล่งที่เชื่อมโยงกันไปยังจุด P จุดหนึ่งในอวกาศในตัวกลางที่มีดัชนีการหักเหของแสง n 1 เส้นทาง ล. 1คลื่นลูกที่สองผ่านตัวกลางที่มีค่าดัชนีหักเห n 2 ทาง ล. 2.
หากเฟสเริ่มต้นของคลื่นทั้งสองมีค่าเท่ากับศูนย์ การสั่นแบบเวกเตอร์จะเกิดขึ้นในทิศทางเดียวกันและความถี่การสั่นจะเหมือนกัน คลื่นแรกจะกระตุ้นการสั่นของความแรงของสนามไฟฟ้าที่จุด P, การสั่นครั้งที่สอง ., โดยที่ , , c คือความเร็วแสงในสุญญากาศ ความแรงของสนามไฟฟ้าที่เกิดขึ้นในปัจจุบัน รเท่ากับ
E \u003d E 1 + E 2 \u003d E 01 + (1)
และจะแกว่งด้วยความถี่เดียวกับความเข้ม E 1 และ E 2 และแอมพลิจูดเท่ากับ
เนื่องจากความเข้ม I เป็นสัดส่วนกับกำลังสองของแอมพลิจูดแล้ว
โดยที่ความแตกต่างของเฟสระหว่างการสั่นของ E 1 และ E 2 ที่จุด P คือความยาวคลื่นในสุญญากาศ
ค่า =L เรียกว่าความแตกต่างระหว่างเส้นทางแสงที่คลื่นเคลื่อนที่ผ่าน หรือความแตกต่างของเส้นทางแสง
จาก (3) จะเห็นได้ว่าความเข้มสูงสุด ณ จุดใดจุดหนึ่งในอวกาศจะถูกสังเกตถ้า
()=1 (4)
หรือถ้าความแตกต่างของเส้นทางแสงเท่ากับจำนวนเต็มของความยาวคลื่นในสุญญากาศ:
; ม=0,1,2… (5)
ความเข้มต่ำสุด ณ จุดใดจุดหนึ่งในอวกาศจะถูกสังเกตถ้า
()=-1 (6)
หรือถ้าความแตกต่างของเส้นทางแสงเท่ากับจำนวนเต็มครึ่งของความยาวคลื่นในสุญญากาศ:
; ม=0,1,2… (7)
เงื่อนไข (5) และ (7) เป็นเงื่อนไขสูงสุดและต่ำสุดตามลำดับ
หากแหล่งที่มาที่เชื่อมโยงกันสองแหล่งมีรูปแบบของรอยแยกแคบๆ ขนานกัน คลื่นทรงกระบอกที่ปล่อยออกมาเมื่อรวมเข้าด้วยกันจะให้รูปแบบการแทรกสอดในรูปแบบของแถบแสงและแถบสีเข้มสลับกัน
ให้หน้าจอ E ขนานกับระนาบที่ผ่านแหล่งที่มา S 1 และ S 2 แหล่งที่มาอยู่ในอากาศ (n 1 =n 2 =I); ล. - ระยะห่างระหว่างแหล่งที่มาที่เชื่อมโยงกัน S 1 และ S 2 ; d 0 คือระยะทางจากเส้นตรงที่เชื่อมต่อแหล่งกำเนิดกับหน้าจอซึ่งสังเกตเห็นรูปแบบการรบกวน (l คือความยาวคลื่นของแสงที่ปล่อยออกมาจากแหล่งกำเนิด
การใช้รูปแบบการก่อตัวของรูปแบบการรบกวน (รูปที่ 2) และเงื่อนไข (5) คุณสามารถค้นหาระยะห่างระหว่างจุดกึ่งกลางของจุดสูงสุดที่ใกล้ที่สุดสองจุด (แถบแสง) หรือค่าต่ำสุด (แถบมืด) - ความกว้างของสัญญาณรบกวน ขอบ
ที่จุด 0 ของหน้าจอซึ่งตั้งฉากกับกึ่งกลางของส่วนที่เชื่อมต่อกับแหล่งที่มาจะมีค่าสูงสุดซึ่งเรียกว่าจุดศูนย์กลาง ที่จุด P ซึ่งอยู่ที่ระยะ x m จากจุดสูงสุดตรงกลาง ค่าสูงสุดที่มีจำนวน m จะสังเกตได้หากความแตกต่างของเส้นทางแสงของคลื่นเท่ากับจำนวนเต็มของความยาวคลื่น:
รูปที่ 2 แสดงให้เห็นว่า
จาก (9) และ (10) จะได้ว่า
ตั้งแต่ l2d 0 .
จากนั้นจาก (11) ก็เป็นไปตามนั้น
ขึ้นอยู่กับ (8)
ระยะทางจากศูนย์กลางสูงสุดถึงสูงสุดของจำนวน m คือ
ระยะห่างระหว่างค่าสูงสุดหรือค่าต่ำสุดที่ใกล้ที่สุด (ความกว้างของขอบสัญญาณรบกวน) เท่ากับ
ในงานนี้ เพื่อให้ได้รูปแบบการแทรกสอด จะใช้ Fresnel biprism ซึ่งเป็นปริซึมคู่ที่มีมุมการหักเหของแสงขนาดเล็ก (30 ´)
ลำแสงที่ตกกระทบบน biprism (รูปที่ 3) จากช่อง S ซึ่งขนานกับขอบของมุมป้านเนื่องจากการหักเหของแสงจะแบ่งออกเป็นสองลำของคลื่นทรงกระบอกที่เชื่อมโยงกันราวกับว่าเล็ดลอดออกมาจากสองแหล่งที่เชื่อมโยงกันในจินตนาการ ( ภาพของสล็อต) S 1 และ S 2 การสั่นที่เกิดขึ้นในเฟส (ในเฟสเดียว) หากมุมป้านของ biprism ใกล้เคียงกับ 180 0 และมุมตกกระทบของ biprism มีขนาดเล็ก รังสีทั้งหมดจะเบี่ยงเบนไปในมุมเดียวกันระหว่างการหักเห: = (n-1),
โดยที่ n คือดัชนีหักเหของแก้ว biprism ในกรณีนี้ แหล่งจินตภาพ S 1 และ S 2 จะอยู่ในระนาบเดียวกันกับร่อง
ลำแสงที่เกิดขึ้นด้านหลัง biprism เหลื่อมกันบางส่วน ก่อตัวเป็นเขตรบกวน รูปแบบการรบกวนที่สังเกตได้บนหน้าจอเป็นการสลับแถบแสงและแถบมืด - สูงสุดและต่ำสุด (รูปที่ 2)
เมื่อกำหนดระยะห่างระหว่างแหล่งกำเนิดที่เชื่อมโยงกัน l ระยะห่างจากแหล่งกำเนิดถึงหน้าจอ d 0 และความกว้างของขอบสัญญาณรบกวน เราสามารถกำหนดความยาวคลื่นได้ตามสูตร
คำอธิบายการติดตั้ง
แผนภาพการติดตั้ง (รูปที่ 4a) สำหรับกำหนดความกว้างของขอบสัญญาณรบกวน ระยะทาง d 0 ประกอบด้วยไฟส่องสว่าง I, K, ช่องเลื่อน S, ตัวกรอง Ф, Fresnel biprism BP, ตาไมโครมิเตอร์ OM ในระนาบโฟกัส ซึ่งสังเกตรูปแบบการรบกวน ในการกำหนดระยะห่าง l ระหว่างภาพในจินตนาการของรอยแยกจะใช้เลนส์บรรจบกัน L (รูปที่ 4b, c) ที่มีความยาวโฟกัส 10–15 ซม. เพิ่มเติม อุปกรณ์ทั้งหมดวางอยู่บนแท่นวางออปติกในที่ยึดที่มีพอยน์เตอร์ เพื่ออ่านตำแหน่งของพวกเขา เครื่องมือสามารถเลื่อนขึ้นและลงในตัวยึดและยึดในตำแหน่งที่ต้องการได้
ความกว้างของขอบสัญญาณรบกวนและระยะห่างระหว่างภาพจริงของช่องแคบ l ’ วัดโดยใช้ไมโครมิเตอร์ตา ระยะห่างระหว่างแหล่งจินตภาพคำนวณโดยสูตรการขยายเลนส์แบบบาง:
โดยที่ a คือระยะทางจากเลนส์ L ถึงแหล่งกำเนิดจินตภาพ (ถึงรอยแยก)
b คือระยะทางจากเลนส์ถึงภาพจริง (ถึงไมโครมิเตอร์ของช่องมองภาพ)
ระยะทาง d 0 , a, b วัดด้วยไม้บรรทัดมาตราส่วนบนม้านั่งออปติกตามตัวบ่งชี้ที่เกี่ยวข้อง
ไมโครมิเตอร์ตา - อุปกรณ์ที่ช่วยให้คุณวัดขนาดเชิงเส้นของภาพที่เกิดจากระบบแสงใด ๆ ในระนาบของมาตราส่วน (ในมุมมองของช่องมองภาพ)
ไมโครมิเตอร์ตาประกอบด้วยปลอก เลนส์ใกล้ตา และดรัม ในระนาบโฟกัสของช่องมองภาพมีแผ่นกระจกคงที่ซึ่งมีสเกลแปดส่วนที่มีค่าการแบ่ง 1 มม. ในระนาบโฟกัสเดียวกัน ยังมีแผ่นกระจกที่มีเป้าเล็งและดัชนีที่แสดงถึงเส้นขนานบางๆ สองเส้น (รูปที่ 5) แผ่นนี้เชื่อมต่อกับดรัมอ่านค่าโดยใช้สกรูไมโครเมตริก เพื่อให้เมื่อดรัมหมุน เป้าเล็งและดัชนีจะเคลื่อนที่ไปในมุมมองของช่องมองภาพที่สัมพันธ์กับสเกลคงที่ ระยะพิทช์ของสกรูที่เคลื่อนแผ่นเพลตคือ 1 มม. เมื่อดรัมหมุนหนึ่งรอบ ดัชนีและเป้าเล็งจะเคลื่อนไปในมุมมองของช่องมองภาพโดยแบ่งส่วนเดียวของสเกลคงที่ ดรัมแบ่งออกเป็น 100 ส่วน เพื่อให้ค่าการแบ่งของดรัมสกรูเท่ากับ 0.01 มม. การอ่านค่าทั้งหมดของไมโครมิเตอร์ตาคือผลรวมของค่าที่อ่านได้บนสเกลคงที่และดรัม
ในการกำหนดขนาดของภาพ เล็งเล็งไปที่จุดสองจุดของภาพวัตถุตามลำดับ และอ่านค่าที่สอดคล้องกัน ความแตกต่างในการอ่านทำให้ขนาดที่ต้องการ
สั่งงาน
ป้อนข้อมูลที่ได้รับในตารางแบบฟอร์ม I
จำนวนเลน |
ระยะห่างระหว่างเลน |
ความกว้างของเส้น |
ระยะห่างจากช่องถึงไมโครเมตร d 0 |
ระยะห่างจากเลนส์ถึงร่องก |
ระยะจากเลนส์ถึงไมโครเมตรข |
ระยะห่างระหว่างภาพจริง l ’ |
ระยะห่างระหว่างภาพเสมือนล |
ความยาวคลื่น |
คำถามสำหรับการชดเชย
- ปรากฏการณ์การรบกวนของแสงคืออะไร? เงื่อนไขใดบ้างที่จำเป็นเพื่อให้ได้รูปแบบการรบกวน
- อะไรคือเงื่อนไขสำหรับค่าสูงสุดและต่ำสุดของการส่องสว่างที่จุดของสนามสัญญาณรบกวน?
- การได้มาซึ่งรูปแบบสัญญาณรบกวนโดยวิธีการแบ่งหน้าคลื่นโดยวิธีการแบ่งแอมพลิจูด
- การประยุกต์ใช้ปรากฏการณ์ของการรบกวนในทางปฏิบัติ อินเตอร์เฟอโรมิเตอร์
วรรณกรรม
- Saveliev I.V. รายวิชาฟิสิกส์ทั่วไป V.2. ไฟฟ้าและแม่เหล็ก คลื่น, เลนส์. -ม.: Nauka, 1979. -S. 338-364.